Электропроводность, электрическая проводимость, проводимость, способность тела пропускать электрический ток под воздействием электрического поля, а также физическая величина, количественно характеризующая эту способность. Тела, проводящие электрический ток, называются проводниками, в отличие от изоляторов (диэлектриков). Проводники всегда содержат свободные (или квазисвободные) носители заряда — электроны, ионы, направленное (упорядоченное) движение которых и есть электрический ток. Электропроводность (физич.) большинства проводников (металлов, полупроводников, плазмы) обусловлена электронами (в плазме небольшой вклад в Электропроводность (физич.) вносят также ионы). Ионная Электропроводность (физич.) свойственна электролитам.

Зависимость электропроводности s некоторых веществ от абсолютной температуры Т. Металлы: 1 — медь, 2 — свинец (ниже 7,3 К становится сверхпроводящим); полупроводники: 3 — графит, 4 — чистый германий, 5 — чистый кремний; ионные проводники: 6 — хлористый натрий, 7 — стекло.

  Сила электрического тока I зависит от приложенной к проводнику разности потенциалов V, которая определяет напряжённость электрического поля Е внутри проводника. Для изотропного проводника постоянного сечения Е = —V/L, где L — длина проводника. Плотность тока j зависит от значения Е в данной точке и в изотропных проводниках совпадает с ним по направлению. Эта зависимость выражается Ома законом: j = sЕ; постоянный (не зависящий от Е) коэффициент s и называется Электропроводность (физич.), или удельной Электропроводность (физич.) Величина, обратная s, называется удельным электрическим сопротивлением: r = 1/s. Для проводников разной природы значения s (и r) существенно различны (см. рис.). В общем случае зависимость j от Е нелинейна, и s зависит от Е; тогда вводят дифференциальную Электропроводность (физич.) s = dj/dE. Электропроводность (физич.) измеряют в единицах (ом·см)^-1 или (в СИ) в (ом·м)^-1.

В анизотропных средах, например в монокристаллах, s — тензор второго ранга, и Электропроводность (физич.) для разных направлений в кристалле может быть различной, что приводит к неколлинеарности Е и j.

  В зависимости от величины Электропроводность (физич.) все вещества делятся на проводники с s > 10⁶ (ом·м)^—1, диэлектрики с s < 10^—8(ом·м)^—1 и полупроводники с промежуточными значениями s. Это деление в значит. мере условно, т. к. Электропроводность (физич.) меняется в широких пределах при изменении состояния вещества. Электропроводность (физич.) s зависит от температуры, структуры вещества (агрегатного состояния, дефектов и пр.) и от внешних воздействий (магнитного поля, облучения, сильного электрического поля и т. п.).

  Мерой «свободы» носителей заряда в проводнике служит отношение ср. времени свободного пробега (t) к характерному времени столкновения t_cт:t/t_cт >> 1; чем больше это отношение, тем с большей точностью можно считать частицы свободными. Методы молекулярно-кинетической теории газов позволяют выразить s через концентрацию (n) свободных носителей заряда, их заряд (е) и массу (m) и время свободного пробега:

 

где m — подвижность частицы, равная E/v_cp = et/m, v_cp — ср. скорость направленного движения. Если ток обусловлен заряженными частицами разного сорта «i», то . Подвижность электронов (вследствие их малой массы) настолько больше ионной, что ионная Электропроводность (физич.) существенна только в случае, когда свободные электроны практически отсутствуют. Перенос массы под воздействием тока, напротив, связан с движением ионов.

  Характер зависимости Электропроводность (физич.) от температуры Т различен у разных веществ. У металлов зависимость s(Т) определяется в основном уменьшением времени свободного пробега электронов с ростом Т: увеличение температуры приводит к возрастанию тепловых колебаний кристаллической решётки, на которых рассеиваются электроны, и s уменьшается (на квантовом языке говорят о столкновении электронов с фононами). При достаточно высоких температурах, превышающих Дебая температуруq_D, Электропроводность (физич.) металлов обратно пропорциональна температуре: s ~ 1/Т; при Т << q_Ds ~ Т^—5, однако ограничена остаточным сопротивлением (см. Металлы). В полупроводниках s резко возрастает при повышении температуры за счёт увеличения числа электронов проводимости и положительных носителей заряда — дырок (см. Полупроводники). Диэлектрики имеют заметную Электропроводность (физич.) лишь при очень высоких электрических напряжениях; при некотором (большом) значении Е происходит пробой диэлектриков.

  Некоторые металлы, сплавы и полупроводники при понижении Т до нескольких градусов К переходят в сверхпроводящее состояние с s = ¥ (см. Сверхпроводимость). При плавлении металлов их Электропроводность (физич.) в жидком состоянии остаётся того же порядка, что и в твёрдом.

  Об Электропроводность (физич.) жидкостей см. Электролиты, Фарадея законы.

  Прохождение тока через частично или полностью ионизованные газы (плазму) обладает своей спецификой (см. Электрический разряд в газах, Плазма). Например, в полностью ионизованной плазме Электропроводность (физич.) не зависит от плотности и возрастает с ростом температуры пропорционально Т^3/2, достигая Электропроводность (физич.) хороших металлов.

  Отклонение от закона Ома в постояном поле Е наступает, если с ростом Е энергия, приобретаемая частицей между столкновениями, eEl, где l — средняя длина свободного пробега, становится порядка или больше kT (k— Больцмана постоянная). В металлах условию eEl >>kT удовлетворить трудно, а в полупроводниках, электролитах и особенно в плазме явления в сильных электрических полях весьма существенны.

  В переменном электромагнитном поле s зависит от частоты (w) и от длины волны (l) поля (временная и пространственная дисперсия, проявляющиеся при w³t^-1, l£l). Характерным свойством хороших проводников является скин-эффект (даже при w << t^—1 ток сконцентрирован вблизи поверхности проводника).

  Измерение Электропроводность (физич.)— один из важных методов исследования материалов, в частности для металлов и полупроводников — их чистоты. Кроме того, измерение Электропроводность (физич.) позволяет выяснить динамику носителей заряда в макроскопическом теле, характер их взаимодействия (столкновений) друг с другом и с другими объектами в теле.

  Электропроводность (физич.) металлов и полупроводников существенно зависит от величины магнитного поля, особенно при низких температурах (см. Гальваномагнитные явления).

  М. И. Каганов.