Подвижность носителей тока в твёрдом теле, отношение скорости направленного движения электронов проводимости и дырок (дрейфовой скорости u_др), вызванного электрическим полем, к напряжённости Е этого поля: m = u_др/Е.

  У разных типов носителей в одном и том же веществе m различны, а в анизотропных кристаллах различны m каждого типа носителей для разных направлений поля Е. Величина m определяется процессами рассеяния электронов в кристалле. Рассеяние происходит на заряженных и нейтральных примесных частицах и дефектах кристаллической решётки, а также на тепловых колебаниях кристаллической решётки (фононах). Испуская или поглощая фонон, носитель изменяет свой квазиимпульс и, следовательно, скорость. Поэтому m сильно изменяется при изменении температуры. При T³ 300 К преобладает рассеяние на фононах, с понижением температуры вероятность этого процесса падает и доминирующим становится рассеяние на заряженных примесях или дефектах, вероятность которого растет с уменьшением энергии носителей.

  Средняя дрейфовая скорость  набирается за интервал времени t между двумя последовательными актами рассеяния (время свободного пробега) и равна:  (е — заряд, m — эффективная масса носителя), откуда: m= еt/m. Подвижность носителей тока в разных веществах изменяется в широких пределах — от 10⁷ см²/сек до 10^-3 см²/сек (и меньше) при Т = 300 К. В переменном электрическом поле  может не совпадать по фазе с напряжённостью поля Е и Подвижность носителей тока зависит от частоты поля. См. также статьи Металлы, Полупроводники, Твёрдое тело.

 

  Лит.: Блатт Ф.-Д ж., Теория подвижности электронов в твёрдых телах, пер. с англ., М.— Л., 1963: Иоффе А. Ф., Физика полупроводников, [2 изд.], М. — Л., 1957.

  Э. М. Эпштейн.